فروشگاه جامع تحقیقات و پروژه های علمی,تحقیق,مقاله,کارآموزی,کارآفرینی,پروژه

پرفروش ترین محصولات

اطلاعیه فروشگاه

اطلاعیه فروشگاه : در هنگام خرید حتما روی دکمه تکمیل خرید در صفحه بانک کلیک کنید تا پرداخت شما تکمیل شود مراحل پرداخت را تا آخر و دریافت کدپیگیری سفارش انجام دهید ؛ در صورتی که نتوانستید پرداخت الکترونیکی را انجام دهید چند دقیقه صبر کنید و مجددا اقدام کنید و یا از طریق مرورگر دیگری وارد سایت شوید یا اینکه بانک عامل را تغییر دهید.پس از پرداخت موفق لینک دانلود به طور خودکار در اختیار شما قرار میگیرد و به ایمیل شما نیز ارسال میشود. توجه فرمایید هزینه پرداختی شما بابت آماده سازی فایل ها جهت دانلود می باشد و از شما عزیزان هزینه ای بابت خود فایل دریافت نمی گردد و در صورت نارضایتی هزینه دریافتی قابل بازگشت می باشد. این پروژه ها فقط جنبه کمک آموزشی دارند و از ارائه به عنوان پروژه درسی خودداری فرمایید(درغیر اینصورت عواقب متوجه خریدار است و سایت مسئولیتی ندارد))

توزيع غلظت درجريان آشفته

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 13

 

توزيع غلظت درجريان آشفته

1-21 نوسانات غلظت و غلظت هموارشده زماني

2-21 هموار سازي زماني معادله تداوم A

3-21 حالات نيمه تجربي سيلان جرم آشفته

4-21 تقويت انتقال جرم بوسيله يك واكنش مرتبه اول در جريان آشفته

5-21 تركيب آشفته و جريان آشفته با واكنش مرتبه دوم

در فصلهاي پيشين ما معادلاتي را براي پخش در يك مايع يا جامد استنباط كرده ايم و نشان داده ايم كه چگونه حالات توزيع غلظت مشوط بر عدم وجود آشفتگي مايع بدست خواهند آمد بعد از آن ما توجهخود را به انتقال جرم در جريان آشفته منعطف خواهيم نمود .

مبحث كنوني كاملاُ شبيه فصل 13 است و بيشتر مطالب با قياس قابل دستيابي هستند بخصوص موارد 4-13 ، 5-13 ، 6 –13 با جايگزيني مقادير انتقال حجم به طور كاملتري آزمايش شده اند . چرا كه گستره اعداد اثميت كه به طور آزمايشي قابل دسترسي هستند به طور گسترده اي از اعداد prandtl بيشتر است .

ما خودمان را به سبستمهاي بايزي ايزوترمان محدود كرده و تراكم جرم و پراكندگي را ثابت فرضمي نمائيم بنابر اين معادله تمايزي جرمي توصيف كنندهپخش در يك مايع سيال ( معادله 16 – 1901 ) به همان شكلي است كه براي هدايت گرما در يك مايع سيال ( معادله 9 – 1102 ) به كار رفته است ، به جز مورد واكنش شيميايي در حالت قبلي .

1 – 21 نوسانات غلظت و غلظت هموار شده زماني.

مبحث 1 – 13 در باره نوسانات دما و هموار سازي زماني براي غلظت مولار C A قابل قياس مي باشد . در يك جريان آشفته C A يك تابع سرعت نوسان كننده اي است كه بعنوان مجموع مقدار هموار شده زماني C A و نوسان غلظت آشفته C A بدست مي آيد .

C A= C A+ C A` كه مشابه معادله 1 – 1301 براي دما است . با كمك تعريف ما مي بينيم كه C A مساوي صفر است . اما مقاديري همچون C A VY, Vx C A , Vz C A صفر نيستند چرا كه نوسانات محلي در غلظت و شدت مستقل از يكديگر نيستند .

پروفايلهاي غلظت همواره شده زماني ( , Y ,Z ,Y X ) C A مواردي هستند كه براي مثال بوسيله كسب نمونه هايي از جريان مايع در نقاط و زمان هاي گوناگون اندازه گيري مي شوند و در جريان لوله با انتقال جرم در ديواره قابل انتظار است كه غلظت هموار شده زماني C A فقط بطور اندكي با وضعيت در مركز آشفته تقاوت داشته باشد ، جائيكه انتقال بوسيله جريان هاي مخالف آشفته غالب هستند . در منطقه حركت آهسته نزديك سطح محدوده از طرف ديگر ، غلظت C A در فاصله اندكي از مقدار مركز آشفته به مقدار ديواره ، تغيير مي كند . گراديان غلظت شيب ، سپس همراه مي شود با پروسه كند پخش مولكولي در لايه دور باطل در مقابل انتقال سريع جريان مخالف در مركز آشفته .

2102 هموار سازي زماني معادله تداوم A

ما با معادله تداوم براي نوع A شروع مي كنيم كه فرض مي نمائيم با يك واكنش شيميا يي مرتبه

حذف مي شود . سپس معادله 16 – 1901 ، در تناسب مستطيلي ارائه ميدهد (معادله 1 – 2102 ) در اينجا K ضريب نرخ واكنش براي شيميايي مرتبه است و ميتقل از وضعيت فرض مي سود . در معادلات بعدي ما در نظر خواهيم گرفت كه N = 1 و N = 2 براي تأ كيد بر تفاوت بين واكنش هاي مرتبه اول و با لاتر .

هنگاميكه C A بوسيله C A+ C A و VI بوسيله VI+ VI جايگزين مي شود ، ما بعد از حد وسط زماني خواهيم داشت ( معادله 2 – 2102 )

مقايسه اين معادله با معادله 1 – 2102 بيان مي كند كه معادله هموار شده زماني در حضور برخي عبارات اضافي كه در اينجا با خط زيرين نقطه چين مشخص شده است تفاوت خواهد داشت .

اين عبارت حاوي است كه انتقال جرم آشفته را توصيف مي كند و ما آنها را بعنوان

YAعنصر ith بردار جريان مولار آشفته تعيين مي كنيم ، ما اكنون جريانهاي آشفته سوم را ديده ايم و اجزاءآنها را به قرار ذيل خلاصه مي نماييم . ( معادلات 5 -/ 4 - / 3 – 2102 ) همه اين معادلات در ارتباط با شدت ميانگين جرم ، بعنوان جرياني تعريف مي شوند.

لازم به ذكر است كه بين رفتارهاي واكنش هاي شيميايي در مراتب مختلف يك اختلاف ضروري وجود دارد . واكنش مرتبه اول در دعادله هموار شده زماني همانند معادله اوليه داراي شكل مشابهي است . از طرف ديگر واكنش مرتبه دوم يك عبارت اضافي C A -K2 رابه هموار سازي زماني منتسب مي سازد ، اين امر تظاهر تعامل بين سينتكس شيميايي و نوسانات آشفته است .

ما اكنون هر سه معادله هموار شده زماني تغيير را براي جريان آشفته يك مخلوط مايع ايزوترمال ، بايزي با مقدار ثابت C A AB P 1 و به قرار ذيل خلاصه مي نمائيم .

( معادله 6 – 2102 تداوم 7 – 2102 حركت 8- 2102 تداوم A )

در اينجا JA = - DAB و فهميده مي شود كه اپراتور D/ Dt با شدت هموار شده زماني V در آن نوشته مي شود .


اشتراک بگذارید:


پرداخت اینترنتی - دانلود سریع - اطمینان از خرید

پرداخت هزینه و دریافت فایل

مبلغ قابل پرداخت 10,800 تومان
کدتخفیف:

درصورتیکه برای خرید اینترنتی نیاز به راهنمایی دارید اینجا کلیک کنید


فایل هایی که پس از پرداخت می توانید دانلود کنید

نام فایلحجم فایل
file84_1541032_1094.zip18.5k